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北京大学:《量子光学》课程教学课件(讲稿)第7章 光子的干涉测量(第二部分)量子分束

文档信息
资源类别:文库
文档格式:PDF
文档页数:48
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内容简介
6.1 经典分束原理 6.2 量子分束原理 6.3 基于量子分束的量子态输出 6.4 其它相关内容
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第七章光子的干涉测量第二部分六、量子分束6.1经典分束原理6.2量子分束原理6.3基于量子分束的量子态输出6.4其它相关内容20241112ygu@pku.edu.cn2

2 六、 量子分束 6.1 经典分束原理 6.2 量子分束原理 6.3 基于量子分束的量子态输出 6.4 其它相关内容 第七章 光子的干涉测量 - 第二部分 20241112 ygu@pku.edu.cn

经典分束器原理6.1一般分束器输入和输出间的矩阵联系考虑两束光经过分束器,随后输出两束光设输入光场为Eo,E1,输出光场为E2,E3其中,r3o(r21)代表Eo(E1)场经过分束器时的反射系数,t20(t31)代表Eo(E1)场经过分束器时的透射系数于是,车输入场和输出场之间有如下关系f3oE,t31EE2=t20Eo+r21E1t2oEorziE,BS2E3=r30Eo+t31E1E13

3 6.1 经典分束器原理 ?一般分束器输入和输出间的矩阵联系 考虑两束光经过分束器,随后输出两束光 设输入光场为�!, �",输出光场为�#, �$ 其中,�$!(�#")代表�!(�")场经过分束器时的反射系数, �#!(�$")代表�!(�")场经过分束器时的透射系数 于是,输入场和输出场之间有如下关系 ' �# = �#!�! + �#"�" �$ = �$!�! + �$"�

写成矩阵形式就是Eo(EoH121L20UE1E1Ft3130U就是输入与输出之间的矩阵关系,我们称它为变换矩阵E3t3iEir30Eot2oEoEo721EiBSBSEiE

4 写成矩阵形式就是 �# �$ = �#! �#" �$! �$" �! �" = � �! �" �就是输入与输出之间的矩阵关系,我们称它为变换矩阵

E2=t20Eo+r21E1变换矩阵U中各元素间的关系E3=r30Eo+t31Ei假设分束器没有能量损失,则从输入到输出的过程能量守恒或者等价地写为IE212+E312=1E012+IE112根据输入与输出之间的关系,不难写出IE2/2=E2.E*=|t2012E012+|r21/2|E112+t20r21E0E*+t20r21E*E1IE3/2=E3.E*=lr3012|E0/2+It31/2|E112+r30t31E0E+r30t31EE15

5 ?变换矩阵�中各元素间的关系 ! �! = �!"�" + �!#�# �$ = �$"�" + �$#�# 假设分束器没有能量损失,则从输入到输出的过程能量守恒, 或者等价地写为 �! ! + �" ! = �# ! + �$ ! 根据输入与输出之间的关系,不难写出 �! ! = �! ⋅ �! ∗ = �!# ! �# ! + �!$ ! �$ ! + �!#�!$ ∗ �#�$ ∗ + �!# ∗ �!$�# ∗�$ �" ! = �" ⋅ �" ∗ = �"# ! �# ! + �"$ ! �$ ! + �"#�"$ ∗ �#�$ ∗ + �"# ∗ �"$�# ∗�$

由于上式对任意输入输出场大小都成立(无损)则能量守恒条件要求It20/2 + [r30/2 = 1ta1Eir3oE0n[r21/2 + [t31/2 = 1r21E1BSEt20r21+r3ot31= 0其中前两个式子给出了变换矩阵U中元素之间的振幅关系而第三式给出了各矩阵元素之间的相位关系6

6 由于上式对任意输入输出场大小都成立 则能量守恒条件要求 (无损 ) �#! # + �$! # = 1 �#" # + �$" # = 1 �#!�#" ∗ + �$!�$" ∗ = 0 其中前两个式子给出了变换矩阵�中元素之间的振幅关系 而第三式给出了各矩阵元素之间的相位关系

设矩阵U各元素的复数形式为t20=|t2olei中20,r21=|r21lei冲21,r30=|r3olei冲30, t31=It31lei冲31,则相位关系式t2or21+r3ot31=0写为It20llr21lei(Φ20-Φ21)+r3ollt31lei(Φ30-Φ31)= 0业It31lIt20li(Φ30+Φ21-Φ20-Φ31)[r21]Ir30lE131Er30E20F121E1It31 /2It20 /2BSIr21/2/r30/2应用振幅关系|t20/2+|r30/2=1,[r21/2+t31/2=1It20/2It31/21 - It2ol2 = 1 - It31/2

7 设矩阵�各元素的复数形式为�!# = �!# �&'!", �!$ = �!$ �&'!#, �"# = �"# �&'$", �"$ = �"$ �&'$#,则相位关系式�!#�!$ ∗ + �"#�"$ ∗ =0 写为 �!# �!$ �& '!"('!# + �"# �"$ �& '$"('$# = 0 ⇓ �!# |�"#| = − �"$ �!$ ⋅ �&('$"*'!#('!"('$#) ⇓ �!# ! �"# ! = �"$ ! �!$ ! 应用振幅关系 �!# ! + �"# ! = 1, �!$ ! + �"$ ! = 1 �!# ! 1 − �!# ! = �"$ ! 1 − �"$ !

It20/2It31/21 - It2o/21- It31/2注意到函数f(x)=在0<x<1为单调函数,上式成立则有1t2o12=lt31/2,即分束器对称。所以对于无损的经典分束器要求分束器两边的透射率(|t20/2,t31/2)和反射率(|r3012,[r21/2)都相等,t31E3060120E0121EBIt2ol = |t31l或等价地Ir3ol = [r21l根据相位关系有t20r21=-r3ot31,那么t20=t31,r21=-r30是一种满足相位关系的选择,记t2o=t,r21=r,那么t31 = t*,r30 = -r*8

8 �#! # 1 − �#! # = �$" # 1 − �$" # 注意到函数� � = & "'& 在0 < � < 1为单调函数,上式成立则 有 �#! # = �$" # ,即分束器对称。所以对于无损的经典分束器, 要求分束器两边的透射率( �#! # , �$" #)和反射率( �$! # , �#" #)都相等, 或等价地 ' �#! = |�$"| �$! = �#" 根据相位关系有�#!�#" ∗ = −�$!�$" ∗ ,那么�#! = �$" ∗ ,�#" ∗ = −�$! 是一种满足相位关系的选择,记�#! = �, �#" = �, 那么�$" = �∗ , �$! = −�∗

于是变换矩阵为U= (容易验证,UUt=I,即U为么正矩阵,并且t2+r2=1.一般地,若令t= cosθ,r = sine-i冲,则变换矩阵写成sin de-idcosa2sineiΦcos0当=,Φ=-时,对应分束器的变换矩阵U=当=,Φ=元时,对应分束器的变换矩阵U=云(9

9 于是变换矩阵为 � = � � −�∗ �∗ 容易验证,��( = �,即�为幺正矩阵,并且 |t|2+|r|2=1. 一般地,若令� = cos � , � = sin � �')* ,则变换矩阵写成 � = ��� � ��� � �'�� − ��� � ��� ��� � 当� = - . ,� = − - # 时,对应分束器的变换矩阵 � = " # 1 � � 1 当� = - . ,� = �时,对应分束器的变换矩阵 � = " # 1 −1 1 1

(EoEEo202U-E1E3E1t31r30思考:①存在增益或者损耗时,经典分束器的变换矩阵如何?2②量子光场输入的情况下变换矩阵是怎样的?sin Qe-ipcosasineidcos 010

10 思考: ① 存在增益或者损耗时,经典分束器的变换矩阵 如何? ② 量子光场输入的情况下变换矩阵是怎样的? �# �$ = �#! �#" �$! �$" �! �" = � �! �" � = ��� � ��� � �'�� − ��� � ��� ��� �

6.2量子分束原理一经典分束到量子分束的对应在量子描述中,将光场换成相应量子态的連灭算符aoaaa,如下图E3EaPB.BS输入和输出之间的变换关系保持不变a2e-iΦ sin θ)aocos aaoala-eiΦ sin acos11

11 6.2 量子分束原理 ?经典分束到量子分束的对应 在量子描述中 , 将光场换成相应量子态的 湮灭算符 �E!, �E", �E#, �E$, 如下图 输入和输出之间的变换关系保持不变 �E# �E$ = � �E! �E" = cos � �')* sin � −�)* sin � cos � �E! �E

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