中国矿业大学力学系：《材料力学》课程教学资源（PPT课件讲稿）第二章 拉伸与压缩

第二章批伸与压缩 §2-1轴向拉伸与压缩的概念 受力特征:杆受一对大小相等、方向相反的纵 向力,力的作用线与杆轴线重合 CL2TU

第二章 拉伸与压缩 §2-1 轴向拉伸与压缩的概念 受力特征：杆受一对大小相等、方向相反的纵 向力，力的作用线与杆轴线重合 CL2TU1

变形特征:沿轴线方向伸长或缩短,横 截面沿轴线平行移动

变形特征：沿轴线方向伸长或缩短，横 截面沿轴线平行移动

§2-2轴力轴力图 截面法 N=P N′=P 拉伸为正,压缩为负 CL2TU2

§2- 2 轴力 轴力图 N = P N  = P 截面法 CL2TU2

例:求图示杆1-1、2-2、3-3截面上的轴力 115kN215kN3 10KN 2OKN 解: 10KN NI=10kN 15kN2 10KN No=-5KN 2OkN 20 KN CL2TU3

例：求图示杆1-1、2-2、3-3截面上的轴力 解： N1 = 10 kN N2 = −5 kN N3 = −20 kN CL2TU3

15KN 15kN 10KN CORN OkN 轴力图 20NN1=10kN N=-5KN N3=-20kN

N N N 1 2 3 10 5 20 = = − = − kN kN kN

§2-3轴向拉伸或压缩杆件的应力 、横截面上的应力 N= P CL2TU2

§2-3 轴向拉伸或压缩杆件的应力 一、横截面上的应力 N = P CL2TU2

平面假设:变形前为平面的横截面变形后 仍为平面 N A

平面假设：变形前为平面的横截面变形后 仍为平面  = N A

圣维南( Saint venant)原理 作用于物体某一局部区域内的外力系,可以 用一个与之静力等效的力系来代替。而两力系所 产生的应力分布只在力系作用区域附近有显著的 影响,在离开力系作用区域较远处,应力分布几 乎相同

圣维南(Saint Venant)原理： 作用于物体某一局部区域内的外力系，可以 用一个与之静力等效的力系来代替。而两力系所 产生的应力分布只在力系作用区域附近有显著的 影响，在离开力系作用区域较远处，应力分布几 乎相同

二、斜截面上的应力 P= P CL2TU2

二、斜截面上的应力 CL2TU2 P P = P

P C C P A A=- COS a =g cos a cos a pa ox= pa cos a =o cos a ia= pa sin (=o sin a cos a SIn TU2

p P A    =                = = = = = p p cos cos sin sin cos sin 2 2 2 CL2TU2p = P A  cos  = P A cos =  cos p    