南昌航空大学：《电工电子技术》课程教学课件（理论讲稿）4.2.1旋转磁场

旋转磁场C

旋 转 磁 场

笼型三相异步电动机的构造（回顾）内端盖底座定子绕组前端盖风扇罩笼型转子轴承分为两个基本部分：皮带轮风扇定子（固定部分）转子（旋转部分）机座散热片定子铁芯

定子（固定部分） 转子（旋转部分） 分为两个基本部分： 笼型三相异步电动机的构造（回顾）

异步电动机的转动原理磁铁N1转轴闭合线圈S

n 0 n e i N S f 磁铁 闭合 线圈 异步电动机的转动原理 转轴

异步电动机的转动原理磁极旋转→导线切割磁力线产生感应电动势e=B.l.v（右手定则）导线长切割速度磁感应强度闭合导线产生电流iN通电导线在磁场中受力f=B··i（左手定则）S

磁极旋转 导线切割磁力线产生感应电动势 e  Bl v 磁感应强度 导线长 切割速度 （右手定则） 闭合导线产生电流 i （左手定则） 通电导线在磁场中受力 f  Bl i n 0 n e i N S f 异步电动机的转动原理

异步电动机的转动原理结论1.线圈跟看磁铁转一两者转动方向一致2.线圈比磁场转得慢 n<no异步NNOS

结论：1. 线圈跟着磁铁转→两者转动方向一致 异步 2. 线圈比磁场转得慢 0 n  n n 0 n e i N S f 异步电动机的转动原理

旋转磁场的产生旋转磁场如何产生？在三相异步机中,旋转Wo磁场代替了旋转磁极0()电流出Wi, = Im sin ot0Oiz = Im sin(ot -1200)田田i, = Im sin(ot + 120E1(x)电流入

在三相异步机中,旋转 磁场代替了旋转磁极 0 n           120 120 3 2 1 i I t i I t i I t m m m    sin sin sin 旋转磁场的产生 3 i 1 i 2 i i t m I o 旋转磁场如何产生？ V2 V1 W2 U2 U1 W1 (•)电流出 ()电流入

旋转磁场的产生13UOM合成磁场方向：向下ot = 0SC

U1 U2 V2 W1 V1 W2 t  0 N S 1 i 2 i 3 i m I t 2 i U1 U2 V1 V2 W1 W2 1 i 3 i 合成磁场方向：向下 旋转磁场的产生

旋转磁场的产生可见，当定子绕组中通入三相电流后，它们共同产生的合成磁场是随着电流的交变而在空间不断地旋转着，这就是旋转磁场60°SOt = 180°Ot = 120°60ot二

t 180 U2 V1 W2 0 n U1 V2 W1 t  60 U1 U2 V2 W1 V1 W2 S N 0 n 60 A t 120 U2 V2 W1 V1 W2 0 n 1 i 2 i 3 i t m I 可见，当定子绕组中通入三相电 流后，它们共同产生的合成磁场 是随着电流的交变而在空间不断 地旋转着，这就是旋转磁场。 2 i U1 U2 V1 V2 W1 W2 1 i 3 i 旋转磁场的产生

旋转磁场的旋转方向旋转方向：取决于三相电流的相序13i2131oN可见，改变电机旋转方向的方法：换接其中两相

旋转方向：取决于三相电流的相序。 0 n 0 n 1 i 2 i 3 i m I t 1 i 3 i 2 i m I t 旋转磁场的旋转方向 可见，改变电机旋转方向的方法：换接其中两相

旋转磁场的极对数P旋转磁场的极数和！三相绕组的安排有关OW当三相定子绕组按图示排列时，绕组的始端之间相差120度空间角，合成磁场只有一对磁极，则极对数为1。即 : P=1

旋转磁场的极对数P 当三相定子绕组按图示排列时，绕组的始端之间相差 120度空间角，合成磁场只有一对磁极，则极对数为1。 U1 U2 V2 W1 V1 W2 N S 2 i U1 U2 V1 W V2 1 W2 1 i 3 i 旋转磁场的极数和 三相绕组的安排有关 即：P=1