楚雄师范学院：《电磁学》课程教学资源（试题集）试题8（答案）

电磁学试题库试题8答案一，选择题（每小题2分，共20分）1B2A3B4D5A6B7C8B9B10A二，填空题（每小题3分，共36分）Aq213导体内E处处为零，4位移极化，取向极化。5电荷的运动（电(a+ b)2680ULN.-N流）。6洛仑兹力，V×B。7非线形，高μ值，磁滞。8U,N,1N.2)110(1+103Q,11,012,9b变化的电场产生变化的磁场。三，计算题Z1s1（12分）解：由高斯定理，选择半径为工的球面为高斯面602a则E.4元r2(1)[p.4元rdrZq=606.4Pors时，q=PAR元rp.3RPoPo:E=3604RE01rR时,Zq= [4元pr?一元Rpodr3SR'po:E128.rdE2PoR由=0(2)得r=二R处E最大，且Emaxdr3960$B.di=μol2（10分）解：应用环路定理选一矩形回路，1则，在内部，B4a=μZI=μo·j.2y.2a.B=μojy在外部，B4a=μZI

电磁学试题库 试题 8 答案 一，选择题（每小题 2 分，共 20 分） 1 B 2 A 3 B 4 D 5 A 6 B 7 C 8 B 9 B 10 A 二，填空题（每小题 3 分，共 36 分） 1 0 6 q , 2 2 (a b) A  , 3 导体内 E 处处为零， 4 位移极化，取向极化。5 电荷的运动（电 流）。 6 洛仑兹力， V B    。 7 非线形，高  值，磁滞。 8 2 1 2 1 N N U U   ， 2 1 2 1 N N I I   9 （1+ 2 ）l, 10  3 10 , 11， 0 12， b 变化的电场产生变化的磁场。 三，计算题 1 （12 分） 解： 由高斯定理     s q E dS 0    ，选择半径为 r 的球面为高斯面 （1） 则 0 2 4      q E r  q r dr r     0 2 0 4 1    r  R 时， 0 4 0 3 3 4 r R q r        2 0 0 0 0 3 4 r R E r        r  R 时， 0 3 0 2 3 1 q 4 r dr R  R      2 0 0 3 12 r R E     （2） 由  0 dr dE 得 r R 3 2  处 E 最大 ，且 E R 0 0 max 9   2 （10 分） 解： 应用环路定理 B dl I l    0    选一矩形回路， 则，在内部， B a   I 0 4  j 2 y 2a 0      B jy  0   在外部， B a   I 0 4 

=μo·j.2d.2a.:B=μojdB的方向由右螺旋法则判定。3(12分)U120+j50(1)解：: Z== 12.6 - j3.2=18+j6: r = 12.6(2)Z= = V12.6 + 3.2 = 13(Q2)(2)解：设各支路电流分别为1，12，1对于节点I, + I2 = 1,对于回路6,-62 =I,R,-1,R282=1,R-I,R联立求解得：1, =3.1(A),1, =1.1(A),I, = 4.2(A)4（10分）解：由毕-萨定律知，直线电流i产生的磁场B为HoiB=4(1)2元aHoi又dom=B·ds=ds2元xds = ldxμoilb"oiHdx=..[ddIn二2元x2元a(2)由法拉第定律do.bdHoil6=In-)dtdt2元a(i=l.sin ot)bHololo..6=-cos@tIn-2元a

j 2d 2a 0      B jd 0    B  的方向由右螺旋法则判定。 3 （12 分） （1） 解： 12 .6 3.2 8 6 120 50 j j j I U Z         r  12 .6() z 12 .6 3.2 13 ( ) 2 2 z     （2） 解：设各支路电流分别为 l I , I , I 1 2 对于节点 l I  I  I 1 2 对于回路 1 2 1 1 2 R2     I R  I l Rl  I R  I 2 2 2  联立求解得： 3.1( ), 1.1( ), 4.2( ) I 1  A I 2  A I l  A 4 （10 分） 解： 由毕-萨定律知，直线电流 i 产生的磁场 B 为 (1) a i B   2 0  又 dS x i d B dS m   2 0     dS  ldx a il b ldx x i d b a m m ln 2 2 0 0             （2） 由法拉第定律 ln ) 2 ( 0 a il b dt d dt d m        （ sin ) 0 i  I t t a I l b      ln cos 2 0 0  