西南交通大学：《大学物理》课程教学资源（PPT课件讲稿，上册）第十一章（11-3）位移电流

第三篇相互作用和场 第十一章变化中的磁场和电场 第下≈第饼 本章共35讲

? 本章共3.5讲 第三篇 相互作用和场 第十一章 变化中的磁场和电场

§11.3位移电流 对称性(随时间变化的磁扬感生电场(涡旋电场) 麦克斯韦提出又一重要假设:位移电流 问题的提出 稳恒磁场的安培环路定理: 5:d=∑1 (L内) 穿过以L为边界的任意曲面的传导电流 非稳恒情况如何?

§ 11.3 位移电流 麦克斯韦提出又一重要假设：位移电流 随时间变化的磁场 感生电场（涡旋电场） 随时间变化的电场 → 磁场 对称性 → 一.问题的提出 稳恒磁场的安培环路定理：   =  （L内） L H l I d 0   穿过以L为边界的任意曲面的传导电流 非稳恒情况如何？

非稳恒情况举例:电容器充放电 导线穿过S1 取回路L,作以为边界的曲面 导线不穿过S2 对对 S1:所 矛盾! Hd=o 说明将安培环路定理推广到一般情况时需要进行 补充和修正

非稳恒情况举例：电容器充放电 取回路 L ，作以 L 为边界的曲面 导线穿过 S1 导线不穿过 S2 S1 S2 L 1 2 + − K I 1 2 + − K 说明将安培环路定理推广到一般情况时需要进行 补充和修正. : 对 S1 H l I L  =    d 矛盾！ 对 d = 0 L H l   : S2

出现矛盾的原因:非稳恒情况下传导电流不连续 S 流入S不流出)2 j·dS=-≠0 S+s 传导电流不连续的后果: 电荷在极板上堆积。 n电荷密度随时间变化 (充电σ↑,放电d 极板间出现变化电场 解决问题思路:寻找极板上传导电流与极板间变 化电场之间的关系

出现矛盾的原因：非稳恒情况下传导电流不连续  +  = −  1 2 d 0 S S j S I   （ I 流入 S ，不流出 1 ） S2 S1 S2 L 1 2 + − K I 传导电流不连续的后果： 电荷在极板上堆积。 电荷密度随时间变化 （充电 ，放电 ） 极板间出现变化电场 .     解决问题思路：寻找极板上传导电流与极板间变 化电场之间的关系

传导电流 板间电场结论 ==0(oS)=s 大小: D= 8e dD do dd de dt s dt dt dt ↑,D↑出>0 D‖与向 dD 充电 与洞向 dt ,D↓D≤0∫j∫ dt D 与D反向 D.ds 放电 与j同向

t S S t t q I d d ( ) d d d d  = =  = S t I j d d = = E =  D = E = t t D d d d d  = 大小： t D j d d = 传导电流 板间电场 结论   , D  0 d d  t D  与 j 同向  与 D 同向  D  充电 I + − D  放电 I + −   , D  与 D 反向  与 j 同向  0 d d  t D  t D j d d   = S t D j S S S     d d d d =    t D S t I D S d d d d d  =  =   

板间电场的电位移矢量时间的变化率dD/等于 极板上的传导电流密度 穿过极板的电位移通量小时间的变化率d/d 等于极板上的传导电流I 问题的解决办法: dD 将d视为一种电流 dD dIt dD为甚电流密度 充电 放电 传导电流在极板上中断,可由d接瞽; 传导电流密度在极板上中断,可由dD′替 解决了非稳恒情况电流的连续性问题

板间电场的电位移矢量 对时间的变化率 等于 极板上的传导电流密度 . dD dt  D  j  穿过极板的电位移通量 对时间的变化率 等于极板上的传导电流 .  D I t d D d 传导电流 I 在极板上中断 ，可由 d D 接替 dt ； 传导电流密度 在极板上中断 ， 可由 dD 接替 dt .  j  解决了非稳恒情况电流的连续性问题 将 视为一种电流， dD 为其电流密度 dt .  t d D d 问题的解决办法： t D d d  充电 j  + − 放电 + − t D d d  j 

位移电流 1.就电流的磁效应而言,变化的电场与电流等效 称为位移电流 do dD D dt dt 2.物理意义 D=aetp dd ae aP电介质分子中 电荷微观运动 空间电场变化 真空中:①P=0,方= OE 揭示变化电场与电流的等效关系

二. 位移电流 1. 就电流的磁效应而言，变化的电场与电流等效. 称为位移电流 t D j D d d   = t I D D d d = 真空中： , t P = 0    t E j D   =   0  揭示变化电场与电流的等效关系 2. 物理意义 D E P    =  0 + t P t E t D j D   +   = =     0 d d  空间电场变化 电介质分子中 电荷微观运动

3.比较 传导电流10 位移电流Ia 起源 载流子宏观 变化电场和极化 定向运动 电荷的微观运动 只在导体中存在 无焦耳热, 特点 并产生焦耳热 在导体、电介质、真空 中均存在 共同点 都能激发磁场 P334问题:比较导体、介质中j,鹚量级

3. 比较 载流子宏观 定向运动 变化电场和极化 电荷的微观运动 只在导体中存在 并产生焦耳热 无焦耳热， 在导体、电介质、真空 中均存在 都能激发磁场 P334 问题：比较导体、介质中 数量级 D j , j 0 起源 特点 共同点 传导电流 0 I 位移电流 d I

安培环路定理的推广 1.全电流全=0+D S 对任何电路,全电流总是连续的 D +)·dS=0 S,+S at 2.推广的安培环路定理 5.d=∑1全=∑(+1D)(+ OD).dS at (L内 (L内) 对 H·dl=I 全 不矛盾! D 对S2

三. 安培环路定理的推广  = = L H l I 全   d I 对 S1 对 S2 I I D = 不矛盾！ 2. 推广的安培环路定理  = =  + =   （ 内 ） （ 内 ） 全 （ ） L D L L H l I I I d 0   ) S t D j    ( d S    +  1. 全电流 D I = I + I 全 0 对任何电路，全电流总是连续的 ( ) d 0 1 2  =   +  + S t D j S S    S1 S2 L 1 2 + − K I  S

练习:P34411-19 已知:对平行板电容器充电 q1 0,i=0.2e-(SI 求:U(t)=?ID= 解:d q=idt, q=idt 0.2 U idt 0.2e dt n=i=0.2e

练习： P344 11-19 已知：对平行板电容器充电 求： , 0, 0.2 (SI) 0 t t C q i e − = = = U(t) = ? I D = ? (1 ) 0.2 0.2 d 1 d 1 0 0 t t t t e C e t C i t C C q U − − = = = = −   t D I i e − = = 0.2 解：  = = t q i t q i t 0 d d , d