《电磁场与电磁波》课程教学资源(PPT课件讲稿)第六章 平面电磁波

第六章 平面电磁波
第六章 平面电磁波

第5章的麦克斯韦理论表明:变化的电场激发变 化的磁场,变化的磁场激发变化的电场,这种相互 激发、在空间传播的变化的电磁场称为电磁波 ( electromagnetic wave)。我们所知道的无线电 波、电视信号、雷达波束、激光、X射线和γ射线等 等都是电磁波。 电磁波可以按等相位面的形状分为平面波、柱 面波和球面波 平面波:等相位面是指空间振动相位相同的点 所组成的面,等相位面是平面的电磁波;均匀平面 波是指等相位面上场强处处相等的平面波
第5章的麦克斯韦理论表明: 变化的电场激发变 化的磁场,变化的磁场激发变化的电场,这种相互 激发、在空间传播的变化的电磁场称为电磁波 (electromagnetic wave)。我们所知道的无线电 波、电视信号、雷达波束、激光、X射线和射线等 等都是电磁波。 电磁波可以按等相位面的形状分为平面波、柱 面波和球面波。 平面波:等相位面是指空间振动相位相同的点 所组成的面,等相位面是平面的电磁波;均匀平面 波是指等相位面上场强处处相等的平面波

平面波是一种最简单、最基本的电磁波,它具 有电磁波的普遍性质和规律,实际存在的电磁波 均可以分解成许多平面波,因此,平面波是研究 电磁波的基础,有着十分重要的理论价值。 严格地说,理想的平面电磁波是不存在的,因 为只有无限大的波源才能激励出这样的波。但是 如果场点离波源足够远,那么空间曲面的很小 部分就十分接近平面,在这一小范围内,波的传 播特性近似为平面波的传播特性。例如,距离发 射天线相当远的接收天线附近的电磁波,由于天 线辐射的球面波的等相位球面非常大,其局部可 近似为平面,因此可以近似地看成均匀平面波
平面波是一种最简单、最基本的电磁波,它具 有电磁波的普遍性质和规律,实际存在的电磁波 均可以分解成许多平面波,因此,平面波是研究 电磁波的基础,有着十分重要的理论价值。 严格地说,理想的平面电磁波是不存在的,因 为只有无限大的波源才能激励出这样的波。但是 如果场点离波源足够远,那么空间曲面的很小一 部分就十分接近平面,在这一小范围内,波的传 播特性近似为平面波的传播特性。例如,距离发 射天线相当远的接收天线附近的电磁波,由于天 线辐射的球面波的等相位球面非常大,其局部可 近似为平面,因此可以近似地看成均匀平面波

本章将介绍平面波在无限大的无耗媒质和有 耗媒质中的传播特性;介绍平面电磁波极化 的概念;分析平面电磁波的反射和折射
本章将介绍平面波在无限大的无耗媒质和有 耗媒质中的传播特性;介绍平面电磁波极化 的概念;分析平面电磁波的反射和折射

61理想介质中的均匀平面波 理想介质:指电导率σ=0,E、μ为实常数的媒质; 理想导体:σ→>∞的媒质; 有损耗媒质或导电媒质:σ介于两者之间的媒质 本节介绍最简单的情况,即介绍无源、均匀 ( homogeneous)(媒质参数与位置无关)、线(媒质 参数与场强大小无关)、各向同性( isotropic)(媒 质参数与场强方向无关)的无限大理想介质中的时 谐平面波
6.1 理想介质中的均匀平面波 理想介质:指电导率 , 、 为实常数的媒质; 理想导体: 的媒质 ; 有损耗媒质或导电媒质: 介于两者之间的媒质。 本节介绍最简单的情况,即介绍无源、均匀 (homogeneous)(媒质参数与位置无关)、线(媒质 参数与场强大小无关)、各向同性(isotropic)(媒 质参数与场强方向无关)的无限大理想介质中的时 谐平面波。 = 0 →

波动方程的解 在无源的理想介质中,由第5章我们知道,时谐 电磁场满足复数形式的波动方程 VE+kE=o (6-1) 其中 k=0√AE (6-2) 下面讨论一种最简单的均匀平面波解。假设场量 仅与坐标变量与x、y无关,即2=82=0,式(6-1) 简化为
一、 波动方程的解 在无源的理想介质中,由第5章我们知道,时谐 电磁场满足复数形式的波动方程 (6-1) 其中 (6-2) 下面讨论一种最简单的均匀平面波解。假设场量 仅与坐标变量与x、y无关,即 ,式(6-1) 简化为 0 2 2 E + k E = k = = 0 = x y E E

与x、y无关,即,式(6-1)简化为 (6-3) de 其解为 a2+k2E=0 e=Ee jk t erejk (6-4) 其中、是复常矢。上式第一项表示:向正z方向传播 的波(则式中含因子的解,表示向正z方向传播波)。 同理,第二项表示∷向负z方向传播的波(含因子的解 表示向负z方向传播的波)。 在无界的无穷大空间,反射波不存在,只需考虑 向正z方向传播的行波 traveling wave,是指没有反
与x、y无关,即,式(6-1)简化为 (6-3) 其解为 (6-4) 其中、是复常矢。上式第一项表示: 向正z方向传播 的波(则式中含因子的解,表示向正z方向传播波)。 同理,第二项表示: 向负z方向传播的波(含因子的解 表示向负z方向传播的波)。 在无界的无穷大空间,反射波不存在, 只需考虑 向正z方向传播的行波(traveling wave,是指没有反 0 2 2 2 + E = E k d z d kz kz e e ' j 0 j E = E0 + E −

射波只往一个方向传播的波),因此可取Eo=0 于是 E=Ee jk (6-5) 将上式代入V·E=0,可得 v.Ee-j=e.ve-jke E·C =0 (6-6) 上式表明:电场矢量垂直于e2,即E:=0,电场只存在 横向分量 E=EmeJ9xe, +eme iSere jk=Erex+eey (6-7) 其中E,=Eme"ekE,=Em"e是电场强度各分量 的相量 磁场强度可以由麦克斯韦第Ⅱ方程VxE=-joH 求得
射波只往一个方向传播的波),因此可取 于是 0 ' E0 = , kz e j 0 − E = E (6-5) 将上式代入 E = 0 ,可得 ( ) j 0 j 0 j 0 = = − = − − z kz kz E e E e kE e (6-6) 上式表明: 电场矢量垂直于 z e ,即 E z = 0 ,电场只存在 横向分量 ( ) ( ) x x y y k z Ex me x Ey me y e E E x y E e e e e j j j = + = + − (6-7) 其中 kz x xm E E e e x j − j = 、 kz y ym E E e e y j j − = 是电场强度各分量 的相量。 磁场强度可以由麦克斯韦第Ⅱ方程 E = −jH 求得

V×EV×(Ee exEo-jkee2×E E Jou Jop Jop Jop H=-e×E (E,e,+E=,) (6-8) 7 式中,n=NH/E,具有阻抗的量纲,单位为欧姆(9), 它的值与媒质的参数有关,因此被称为媒质的波阻抗 ( wave impedance)或本征阻抗( intrinsic impedance) 在自由空间( free space, 指A1=1、E,=1、=0的无 限大空间)=A4/6=1207=372),由式(68)波阻抗 决定了电场与磁场之间的关系 E E 77 =120丌 (6-9) 式(6-8)和(6-6)说明:
即 ( ) e E E E E e E H = − − = − = − = − = − − − z z kz kz kz e e k e j j j j j 0 j 0 j j 0 ( ) z Ey x Ex y H = e E = − e + e 1 1 (6-8) 式中, = / ,具有阻抗的量纲,单位为欧姆( Ω ), 它的值与媒质的参数有关,因此被称为媒质的波阻抗 (wave impedance)或本征阻抗(intrinsic impedance)。 在自由空间(free space,指 r =1 、 r =1 、 = 0 的无 限大空间) 0 0 0 = = = / 120 377(Ω) ,由式(6-8)波阻抗 决定了电场与磁场之间的关系 r r x y y x H E H E = = − = =120 (6-9) 式(6-8)和(6-6)说明:

均匀平面波的电场、磁场和传播方向e三者彼此正 交,符合右手螺旋关系。既然电场强度和电磁强度 之间有式(6-8)的简单关系,所以讨论均匀平面波 问题时,只需讨论其电场(或磁场)即可。 6.1.2均匀平面波的传播特性 在理想介质中传播的均匀平面波有以下传播特性: (1)电场强度E、电磁强度、传播方向三者 相互垂直,成右手螺旋关系,传播方向上无电磁场 分量,称为横电磁波( Transverse electro Magnetic wave),记为TEM波。 (2)E、处同相,两者复振幅之比为媒质的波 阻抗7),是实数,见式(6-9)
均匀平面波的电场、磁场和传播方向 三者彼此正 交,符合右手螺旋关系。既然电场强度和电磁强度 之间有式(6-8)的简单关系,所以讨论均匀平面波 问题时,只需讨论其电场(或磁场)即可。 6.1.2 均匀平面波的传播特性 在理想介质中传播的均匀平面波有以下传播特性: (1)电场强度E、电磁强度H、传播方向 三者 相互垂直,成右手螺旋关系,传播方向上无电磁场 分量,称为横电磁波(Transverse ElectroMagnetic wave),记为TEM波。 (2)E、H处处同相,两者复振幅之比为媒质的波 阻抗 ,是实数,见式(6-9)。 z e z e
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