《电磁学》第十二章 磁场中的磁介质（12.2）磁介质中的安培环路定理磁场强度

12-2磁介质中的安培环路定理磁场强度第十二章磁场中的磁介质 000n0 000 c28888X×888 -1D 分子磁矩 1=Iπr 「B.=2B·d=n单位体积分子磁矩数) 10(M+) s=n兀r2L/=nmL 传导电流分布电流M= ∑ am I=ML

12 － 2 磁介质中的安培环路定理 磁场强度 第十二章 磁场中的磁介质 C ' I I r r A D L B C BC i l B l B l I   =   = 0 d d      ( ) 0 s =  NI + I I = n πr LI' = nmL 2 s nm V m M =  =  2 分子磁矩 m = I'π r n （单位体积分子磁矩数） 传导电流 分布电流 Is = ML

12-2磁介质中的安培环路定理磁场强度第十二章磁场中的磁介质 5Bd=4(N+) 70 I=ML=「M:d ⑧88x88K888 。=中M:d7 A--t-idfB. d7 =H(NI+fM.dz) B M)d=M=∑/磁场强度 B 磁介质中的安培环路定理fd=∑1

12 － 2 磁介质中的安培环路定理 磁场强度 第十二章 磁场中的磁介质 d ( ) 0 s l B l = NI + I     d ( d )  0   = +  l l B l NI M l       =  l I M l   s d  − M  l = NI = I B l    ( ) d 0 Is = ML  =  BC M l   d 磁场强度 M B H    = − 0 磁介质中的安培环路定理  H  l =I l   d I A D L B C

12-2磁介质中的安培环路定理磁场强度第十二章磁场中的磁介质 磁介质中的安培环路定理d=∑ 各向同性磁介质M=kHK(磁化率) H B B KB=10(1+K)H 1顺磁质 相对磁导率2=1+K >1铁磁质 (非常数) 各向同性磁介质B=40H=HH

12 － 2 磁介质中的安培环路定理 磁场强度 第十二章 磁场中的磁介质 H B M B H         = − = − 0 0 M H   各向同性磁介质 =   （磁化率） B H   (1 ) = 0 + 相对磁导率 r =1+ 磁 导 率  = 0 r ➢ 各向同性磁介质 B H H    = 0 r =  磁介质中的安培环路定理  H  l =I l   d  r 1 1 1    顺磁质 （非常数） 抗磁质 铁磁质

12-2磁介质中的安培环路定理磁场强度第十二章磁场中的磁介质 例有两个半径分别为R和的“无限长”同 轴圆筒形导体,在它们之间充以相对磁导率为r的 磁介质当两圆筒通有相反方向的电流时,试求 (1)磁介质中任意点P的磁感应强度的 大小;(2)圆柱体外面一点Q的 磁感强度. 解对称性分析 r<<r H·dl=I 2πH=I H 2I d R B=uh= 2丌d

12 － 2 磁介质中的安培环路定理 磁场强度 第十二章 磁场中的磁介质 I  r r 例 有两个半径分别为 和 的“无限长”同 轴圆筒形导体，在它们之间充以相对磁导率为 的 磁介质.当两圆筒通有相反方向的电流 时，试 求 （1）磁介质中任意点 P 的磁感应强度的 大小;（2）圆柱体外面一点 Q 的 磁感强度.  r R r I 解 对称性分析 r  d  R H l I l  =    d 2π dH = I d I H 2π = d I B H 2π 0 r =  = d I R

12-2磁介质中的安培环路定理磁场强度第十二章磁场中的磁介质 RH·d≠=l-l=0 2π=0.H=0 R B=uH=o 同理可求d<,B=0

12 － 2 磁介质中的安培环路定理 磁场强度 第十二章 磁场中的磁介质 2π dH = 0, H = 0 B = H = 0 同理可求 d  r, B = 0 r  d  R d I B 2π 0 r = d  R H l= I − I = 0 l    d I  r r I R d