吉林大学：《大学物理下册》课程教学资源（PPT课件）电磁波

第九章 电磁波

第九章 电 磁 波

第一节电磁波的浪动方程 、变化电磁场的相互激发 麦克斯韦的电磁场理论表明 变化的磁场激发涡旋电场;变化的 电场激发涡旋磁场。 二、电磁浪浪动方程 通过解电磁波的微分方程得 Er= Eo cos a(t-=)H,=ho cos a(t--) 在时间上同相,在空间上垂直

一 、变化电磁场的相互激发 麦克斯韦的电磁场理论表明: 变化的磁场激发涡旋电场；变化的 电场激发涡旋磁场。 第一节 电磁波的波动方程 在时间上同相，在空间上垂直。 通过解电磁波的微分方程得： cos ( ) 0 u r E E t x =  − cos ( ) 0 u r H H t y =  − 二、电磁波波动方程

第二节电磁波的性质坡印廷矢量 、电磁波的性质 1、电磁波是横波,具有偏振性 E、H、u构成右旋直角系 2、E与H同位相 3、E与H大小关系 0E= 0√E=√ H 4、电磁浪的传播速度 C= =2.998×10°ms vue √2

1、电磁波是横波，具有偏振性 2、E 与 H 同位相 E 、H、u 构成右旋直角系。 3、E 与 H 大小关系 E = H  1 u = 0 E0 0 H0  = 第二节 电磁波的性质 坡印廷矢量 4 、电磁波的传播速度 8 1 0 0 2.998 10 1 − c = =  ms   x y z 一、电磁波的性质

二、电磁波的能流密度坡印廷矢量 在单位时间内通过垂直于传播方向 的单位面积的电磁能能流密度。 S=wu=uleE2+uH2)=EH u=1/√E写成矢量式S=ExH √EE=√Hs称为坡印廷矢量

( ) 2 2 2 1 S = wu = u E + H = EH 在单位时间内通过垂直于传播方向 的单位面积的电磁能——能流密度。 u = 1/    E = H 写成矢量式 S E H    =  S  称为坡印廷矢量。 二、电磁波的能流密度 坡印廷矢量

能流密度的计算 E=E cosa(t-=) 对平面电磁浪 H=H coso(t-r u S=EnHo coS a(t- S= 1 1 Sat=EH S C T 2 单位面积上的功率

三、能流密度的计算 0 0 0 2 1 1 Sdt E H T S T  =  = 4 S   cos ( ) 0 u r E = E  t − cos ( ) 0 u r H = H  t − 对平面电磁波 cos ( ) 2 0 0 u r S = E H  t − 单位面积上的功率