《弹性力学》课程教学资源（PPT课件）第四章 第四章 平面问题的极坐标解答

第四章平面问题的极坐标解答第一节极坐标中的平衡微分方程第二节极坐标中的几何方程及物理方程第三节极坐标中的应力函数与相容方程第四节应力分量的坐标变换式第五节轴对称应力和相应的位移

第一节 极坐标中的平衡微分方程 第二节 极坐标中的几何方程及物理方程 第三节 极坐标中的应力函数与相容方程 第四节 应力分量的坐标变换式 第五节 轴对称应力和相应的位移

第四章平面问题的极坐标解答第六节圆环或圆筒受均布压力第七节压力隧洞第八节圆孔的孔口应力集中第九节半平面体在边界上受集中力第十节半平面体在边界上受分布力例题习题的提示与答索教学参考资料

第四章 平面问题的极坐标解答 第六节 圆环或圆筒受均布压力 第八节 圆孔的孔口应力集中 第九节 半平面体在边界上受集中力 第十节 半平面体在边界上受分布力 例题 习题的提示与答案 教学参考资料 第七节 压力隧洞

单四音平面问的第四章平面间题的极坐标解答

第四章 平面问题的极坐标解答

第四章平面问题的极坐比较）：直角坐标（xy）与极坐标相同：两者都是正交坐标系。区别：直角坐标中，x和坐标线都是直线，有固定的方向，x和的量纲均为L极坐标中，坐标线（=常数）和坐标线（常数）在不同点有不同的方向）

第四章 平面问题的极坐标解答 区别:直角坐标中, x和y坐标线都是直线,有 固定的方向, x和y的量纲均为L。 极坐标中, 坐标线（ =常数）和 坐标线 （ =常数）在不同点有不同的方向; 相同:两者都是正交坐标系。   直角坐标(x,y)与极坐标 ( 比较： ,)  

应用第四章平面问题的极坐田坐标线为直线，坐标线为圆弧曲线；的量纲为L，的量纲为1。这些区别将引起弹性力学基本方程的区别。对于圆形，弧形，扇形及由径向线和环向围成的物体，宜用极坐标求解。用极坐标表示边界简单，使边界条件简化

第四章 平面问题的极坐标解答 坐标线为直线, 坐标线为圆弧曲线; 的 量纲为L, 的量纲为1。这些区别将引起弹性 力学基本方程的区别。 对于圆形，弧形，扇形及由径向线和 环向围成的物体，宜用极坐标求解。用极 坐标表示边界简单，使边界条件简化。    应用 

第四章平面问的s4-1极坐标中的平衡微分方程在A内任一点（pの）取出一个微分体，考虑其平衡条件。微分体一由夹角为dd的两径向线和距离为dp的两环向线围成

第四章 平面问题的极坐标解答 §4－1 极坐标中的平衡 微分方程 在A内任一点（ ， ）取出一个微分 体，考虑其平衡条件。   微分体─由夹角为 的两径向线和距离 为 的两环向线围成。 dφ d ρ

第四章平面问题的极坐标解答XSldppP60eppodpAtpedp0Tpa十OpB囍epp+doaopdp20Op+COpeOp+dpa2

第四章 平面问题的极坐标解答

第四章平面问题的注意：两面不平行，夹角为do两p面面积不等，分别为pdo（p+dpdpp从原点出发为正从x轴向y轴方向转向为正

第四章 平面问题的极坐标解答 注意： 两 面不平行，夹角为 ； 两 面面积不等，分别为 ， 。 从原点出发为正， 从 x 轴向 y 轴方向 转向为正。  dφ  ρdφ (ρ+dρ)dφ  

E第四章平面问题的田微分体上的作用力有：体力一。，。，以坐标正向为正。应力一±p面+面分别表示应力及其增量。应力同样以正面正向，负面负向的应力为正，反之为负

第四章 平面问题的极坐标解答 微分体上的作用力有： 体力— ， 以坐标正向为正。 应力— 面， 面分别表示应力及其 增量。 应力同样以正面正向，负面负向的 应力为正，反之为负 。 ρ φ f , f ρ φ 作用力

第四章平面问题的平衡条件应用假定：（1）连续性，（2）小变形。考虑通过微分体形心C的P,?向，列出三个平衡条件EF-0,ZF-0,ZM-0

第四章 平面问题的极坐标解答 考虑通过微分体形心 C 的 向，列出 三个平衡条件: 应用假定:（1）连续性，（2）小变形。 ,  = 0, F   = 0, F  M c = 0。 平衡条件 平衡条件