广东海洋大学：《大学物理》课程教学资源（PPT课件）lesson24 电势及其计算

一海大理学院表号裸件 大学物理学电子教案 电势及其计算 8-6静电场的环路定理电势能 8-7电势

大学物理学电子教案 海大理学院教学课件 电势及其计算 8-6 静电场的环路定理 电势能 8-7 电势

复习 8-4电场强度通量 高斯定理 ·电场线 。电场强度通量 ·高斯定律 ·高斯定律应用举例 8-5密立根测定电子电荷的实验

复 习 8－4 电场强度通量 高斯定理 • 电场线 • 电场强度通量 • 高斯定律 • 高斯定律应用举例 8－5 密立根测定电子电荷的实验

8-6静电场的环路定理电势能 静电场力所作的功 1、点电荷电场 点电荷q固定于原点0，试验电荷qo 在g的电场中由A点沿任意路径ACB 到达B点，取微元dl,电场力对qo的 元功为 dw=F.dl=goE.dl 龙= 14 在点电荷的非匀强 4π6r1 电场中，电场力对 dW 14e,·dl= 1 99o dr 试验电荷所作的功 2 4π6r1 4π6r2 与其移动时起始位 置与终了位置有关， 99o 与其所经历的路径 W= 2 4π 4π6A 无关

一、静电场力所作的功 8-6 静电场的环路定理 电势能 点电荷q固定于原点O，试验电荷q0 在q的电场中由A点沿任意路径ACB 到达B点，取微元dl，电场力对q0的 元功为 B r  B A r  A 1、点电荷电场 q C r  r  dr dl  r e  E  dW F dl q E dl     =  =  0 r e r q E   2 4 0 1   = dr r qq e dl r qq dW r 2 0 0 2 0 0 4 1 4 1     =  =   ) 1 1 ( 4 4 0 0 2 0 0 A B r r r r qq dr r qq W B A =  = −      在点电荷的非匀强 电场中，电场力对 试验电荷所作的功 与其移动时起始位 置与终了位置有关， 与其所经历的路径 无关

2、任意带电体电场 任意带电体都可以看成由许多点电荷组成的点电荷系，根据 叠加原理可知，点电荷系的场强为各点电荷场强的叠加 E=E+E2+… 任意点电荷系的电场力所作的功为 W=4∫El=oEl+oE,l+ 每一项均与路径无关，故它们的代数和也必然与路径无关。 3、结论 在真空中，一试验电荷在静电场中移动时，静电场力对它 所作的功，仅与试验电荷的电量、起始与终了位置有关， 而与试验电荷所经过的路径无关。 静电场力也是保守力，静电场是保守场

2、任意带电体电场 任意带电体都可以看成由许多点电荷组成的点电荷系，根据 叠加原理可知，点电荷系的场强为各点电荷场强的叠加     E = E1 + E2 + 任意点电荷系的电场力所作的功为    =  =  +  + l l l W q E dl q E dl q E dl        0 0 1 0 2 每一项均与路径无关，故它们的代数和也必然与路径无关。 3、结论 在真空中，一试验电荷在静电场中移动时，静电场力对它 所作的功，仅与试验电荷的电量、起始与终了位置有关， 而与试验电荷所经过的路径无关。 静电场力也是保守力，静电场是保守场

静电场的环路定理 在静电场中，将试验电荷沿闭合路 径移到一周时，电场力所作的功为 w-foE-d-afE-di W=g。∫El+。∫E.dl电场力作 ABC CDA 功 ∫Ei=-∫El 与路径无 CDA ADC 关 4∫Edi=∫Ei 定义：电场强度沿任意闭合路径 AD 的线积分叫电场强度的环流。 W-qofE.dI-0 E.dI-0 静电场环路定理：在静电场中， 电场强度的环流为零

二、静电场的环路定理 在静电场中，将试验电荷沿闭合路 径移到一周时，电场力所作的功为     l l W q E dl q E dl     ＝ 0 ＝ 0 A B C D    +  ABC CDA W q E dl q E dl     ＝ 0 0    = −  CDA ADC E dl E dl        =  ADC ABC q E dl q E dl     0 0 ＝ 0 ＝0  W q Edl   ＝0  Edl   电场力作 功 与路径无 关 定义：电场强度沿任意闭合路径 的线积分叫电场强度的环流。 静电场环路定理：在静电场中， 电场强度的环流为零

三、电势能 电荷在电场的一定位置上，具 有一定的能量，叫做电势能。 静电场力对电荷所作的功等于电 势能增量的负值。 WAB=-(EPB-EPA)=EPA-EPB 4o∫E·I=Ep4-Epe 电势能的参考点选择也是任意的，若Ep=O,则电场中A 点的电势能为： Ep4=o∫E·dl 结论：试验电荷o在电场中点A的 电势能，在取值上等于把它从点A 移到到零电势能处的电场力所作的 功

三、电势能 电荷在电场的一定位置上，具 有一定的能量，叫做电势能。 A B 静电场力对电荷所作的功等于电 势能增量的负值。 WAB = − EPB − EPA = EPA − EPB ( ) PA PB AB q E  dl = E − E    0 电势能的参考点选择也是任意的，若EPB=0，则电场中A 点的电势能为：  =  AB PA E q E dl   0 结论：试验电荷q0在电场中点A的 电势能，在取值上等于把它从点A 移到到零电势能处的电场力所作的 功

8-7电势 电势 1、 电势 比值(EpA-EPB)/qo与qo无关，只决定于电场的性质及场 点的位置，所以这个比值是反映电场本身性质的物理量， 可以称之为电势 静电场中带电体所具有的电势能与该带电体的电 量的比值定义为电势。 Va =WRa 9o Ve =WPe 90 当电荷分布在有限空 电场中某点的电势在数值上等于放 间时，无限远处的电 在该点的单位正电荷的电势能 势能和电势为零 •电场中某点的电势在数值上等于把 单位正电荷从该点移到势能为零的 点时，电场力所作的功

8－7 电势 一、电势 1、电势 比值 (EpA-EPB)/ q0与q0无关，只决定于电场的性质及场 点的位置，所以这个比值是反映电场本身性质的物理量， 可以称之为电势 静电场中带电体所具有的电势能与该带电体的电 量的比值定义为电势。 0 VA =WPA / q 0 VB =WPB / q B AB VA = E  dl +V    当电荷分布在有限空 间时，无限远处的电 势能和电势为零   =  A A V E dl   •电场中某点的电势在数值上等于放 在该点的单位正电荷的电势能 •电场中某点的电势在数值上等于把 单位正电荷从该点移到势能为零的 点时，电场力所作的功

2、说明： 电势是标量，有正有负； 电势的单位：伏特1V=1J.C1; •电势具有相对意义，它决定于电势零点的选择。在理论 计算中，通常选择无穷远处的电势为零； 在实际工作中，通常选择地面的电势为零。 但是对于“无限大”或“无限长”的带电体，只能在 有限的范围内选取某点为电势的零点。 3、电势差 在静电场中，任意两点A和点B之间的电 势之差，称为电势差，也叫电压。 Va='-'a=∫El 静电场中任意两点A、B之间的电势差，在数值上等于 把单位正电荷从点A移到点B时，静电场力所作的功。 B W=qo∫E.dl=qU4B=(（Y4-Va）

2、说明： •电势是标量，有正有负； •电势的单位：伏特1V=1J.C-1； •电势具有相对意义，它决定于电势零点的选择。在理论 计算中，通常选择无穷远处的电势为零； •在实际工作中，通常选择地面的电势为零。 •但是对于“无限大”或“无限长”的带电体，只能在 有限的范围内选取某点为电势的零点。 3、电势差 在静电场中，任意两点A和点B之间的电 势之差，称为电势差，也叫电压。  = − =  AB AB A B U V V E dl   静电场中任意两点A、B之间的电势差，在数值上等于 把单位正电荷从点A移到点B时，静电场力所作的功。 ( ) AB A B B A W = q E  dl = q U = q V −V 0  0 0  

二、点电荷电场的电势 正电荷的电势为正，离电 荷越远，电势越低； 4π，' 负电荷的电势为负，离电 荷越远，电势越高。 三、电势叠加原理 2、 连续分布电荷电场的电势 1、点电荷系电场的电势 g 电场由几个点电 4π 荷q1,42,,9n E=∑E 产生 dq V=∫Ei=∫∑E,·i 4π6' Adl =∑∫E,i=∑y 线分布 V J14元61 点电荷系所激发的电场中 某点的电势，等于各点电 面分布 荷单独存在时在该点的电 v=sr ods 势的代数和。这个结论叫 体分布 pdy 做静电场的电势叠加原理。 4π6I

三、电势叠加原理 1、点电荷系电场的电势 电场由几个点电 荷q1，q2，…，qn 产生 E = Ei        =  =  i i i E dl V V E dl E dl ＝ ＝       点电荷系所激发的电场中 某点的电势，等于各点电 荷单独存在时在该点的电 势的代数和。这个结论叫 做静电场的电势叠加原理。 2、连续分布电荷电场的电势 P r dq r dq dV 4 0 =  = r dq V 4 0 线分布  = l r dl V 4 0  面分布  = S r dS V 4 0  体分布  = V r dV V 4 0  二、点电荷电场的电势 r q dr r q V E dl r r 0 2 4 0 4  =  = =       正电荷的电势为正，离电 荷越远，电势越低； 负电荷的电势为负，离电 荷越远，电势越高

3、电势的计算 步骤： 计算电势的方法有两种： ()先算场强 利用电势的定义式 (2)选择合适的路径L V4=∫E0+ (3)积分（计算） AB ∽要注意参考点的选择，只有电荷分布在有限的空间时， 才能选无穷远点的电势为零； 积分路径上的电场强度的函数形式要求已知或可求。 步骤 •利用电势的叠加原理 (1)把带电体→分为无限多dq (2)由dq→dp (3)由dφ→φ=Jdp 要求电荷的分布区域是已知的； 一当电荷分布在有限的区域内，可以选择无穷远点作为 电势的零点的；而当激发电场的电荷分布延伸到无穷远 时，只能根据具体问题的性质，在场中选择某点为电势 的零点

3、电势的计算 计算电势的方法有两种： •利用电势的定义式 B AB VA = E  dl +V    要注意参考点的选择，只有电荷分布在有限的空间时， 才能选无穷远点的电势为零； 积分路径上的电场强度的函数形式要求已知或可求。 •利用电势的叠加原理  = r dq V 4 0 要求电荷的分布区域是已知的； 当电荷分布在有限的区域内，可以选择无穷远点作为 电势的零点的；而当激发电场的电荷分布延伸到无穷远 时，只能根据具体问题的性质，在场中选择某点为电势 的零点。 步骤： (1)先算场强 (2)选择合适的路径L (3) 积分(计算) 步骤 (1)把带电体→分为无限多dq (2)由dq → d  (3)由d  →  =  d 