泰州职业技术学院：《建筑力学与结构基础》课程教学资源（PPT课件）第五章 压杆稳定

第五章压杆稳定 §5-1压杆稳定性的概念 CLI3TUI

第五章 压杆稳定 §5-1 压杆稳定性的概念 CL13TU1

钢板尺:一端固定 一端自 由 CLI3TU2. 3

钢板尺：一端固定 一端自 由 CL13TU2,3

cr P,称为临界压力

Pcr 称为临界压力

311 CL13TU4

CL13TU4

s5-2细长压杆的临界压力 欧拉公式 两端铰支细长压杆的临界压力 CLI3TU5

§5-2 细长压杆的临界压力 欧拉公式 一、两端铰支细长压杆的临界压力 CL13TU5

M(x=-Pv y Th7

M(x) = −Pv

M(x)=-Pν P E"=M(x)=-Pν即w+v=0 El 令k2=,则 1"+k2v=0 特征方程为r2+k2=0 有两个共轭复根±k

M(x) = −Pv E I v = M(x) = −Pv 即 v + = P E I v 0 令 k P E I 2 = ，则 v + k v = 2 0 特征方程为 r k 2 2 + = 0 有两个共轭复根  ki

附:求二阶常系数齐次微分方程y"+py+q=0 的通解 特征方程为r2+pr+q=0 ①两个不相等的实根n、12通解 r x e+ 2 已 12 ②两个相等的实根η=n通解 y=(C1+c2x)en ③一对共轭复根n2=a±i通解 y=e(c cos Bx+ C2 sin Bx)

附：求二阶常系数齐次微分方程 的通解 y + p y + q = 0 特征方程为 r pr q 2 + + = 0 ①两个不相等的实根r1 、r2 通解 y C e C e r x r x = 1 + 2 1 2 ②两个相等的实根 r1 = r2 通解 y C C x e r x = （ 1 + 2 ） 1 ③一对共轭复根r1,2 =   i 通解 y e C x C x x = +  ( cos sin  ) 1 2

通解:V=Asin+ Bcos ka 边界条件:x=0时:v=0→B=0 x=l时:V=0→ Sinal=0 sink=0→kl=nn(n=0,2,…) k i nElP → El 2 l< El

sin kl = 0 通解： v = Asinkx + Bcoskx 边界条件：x = 0时：v = 0  B = 0 x = l 时：v = 0  Asinkl = 0  kl = n (n = 0,1,2, ) k n l =   P = n EI l 2 2 2  k P E I 2 = = P EI

丌2EI P= cr 两端铰支细长压杆临界压力的欧拉公式

P EI l cr =  2 2 两端铰支细长压杆临界压力的欧拉公式