扬州大学：《工程热力学》课程教学资源（PPT课件，预习）5.3 熵及熵增原理

工程热力学5.3滴及增原理

5.3 熵及熵增原理 工程热力学

状态参数滴和方程摘是如何导出？示热图摘是物理意义如何？摘与热力学第二定律的关系？ads

状态参数熵和熵方程 示热图 熵是如何导出？ 熵是物理意义如何？ 熵与热力学第二定律 的关系？

状态参数滴和滴方程一、的导出是基于热力学第二定律导出的状态参数PI定摘线定温线842U任意可逆循环a-b-c-d，采用定炳线分割，辅以定温线形成一系列微元卡诺循环。以微元卡诺循环为研究对象

状态参数熵和熵方程 一、熵的导出 熵是基于热力学第二定律导出的状态参数 任意可逆循环a-b-c-d，采用定熵线分割，辅以定温线形 成一系列微元卡诺循环。以微元卡诺循环为研究对象

状态参数滴和方程定线一、的导出定温线S卡诺循环热效率T20q2=11.teTISgioqi8q2-0TT2842802<03oqioq22一f(学)T0可逆循环-Tireabecda克劳修斯等式9()与积分路径无关，是状态函数-1re

状态参数熵和熵方程 一、熵的导出 卡诺循环热效率 可逆循环 克劳修斯等式 与积分路径无关，是状态函数

状态参数滴和方程熵的导出一、ds=(J/(kg·K））比滴总滴S=ms(J/K)定线可逆过程吸热或放热，工质的变等于定温线M传热量与热源温度的比值§ (学).bds=0089202有限过程ds=S2S1

状态参数熵和熵方程 一、熵的导出 令 比熵 总熵 可逆过程吸热或放热，工质的熵变等于 传热量与热源温度的比值。 有限过程

状态参数熵和方程P一、的导出定腐线定温线对不可逆循环1-a-2表示不可逆过程，2-b-1可逆可逆循环效率高于不可逆循环T28q272oqiq221O=1TiT.8q1T2oqi=f()xO对整个循环T261J1a2irrf (学)<f ds=0克劳修斯不等式

状态参数熵和熵方程 一、熵的导出 对不可逆循环 1-a-2表示不可逆过程，2-b-1可逆。 可逆循环效率高于不可逆循环 对整个循环 克劳修斯不等式

状态参数和熵方程炳的导出一、火定腐线定温线对有限过程f(学)≤fds=(() () ()= () ()[ (学),2-b-1可逆= S2— S1[ ()’ (),S2-S1>一(S2-51)<0过程不可逆时，系统变大于克劳修斯积分

状态参数熵和熵方程 一、熵的导出 对有限过程 2-b-1可逆 过程不可逆时，系统熵变大于克劳修斯积分

状态参数和滴方程一、的导出是系统的状态参数，只取决于状态特性的变化，只与过程初终状态相关，与过程路径及过程是否可逆无关

状态参数熵和熵方程 一、熵的导出 熵是系统的状态参数，只取决于状态特性。 熵的变化，只与过程初终状态相关，与过程路径及 过程是否可逆无关

状态参数滴和滴方程熵方程二、1、闭口系统的方程考虑闭口系统可逆过程及不可逆过程在相同初、终状态下的的能量变化。热力学能是状态可逆过程Tds==8w+du量与过程无关g'=ow'+du不可逆过程ogo-odsTT热量传递可逆和不可逆做功差异与炳的变化相关

状态参数熵和熵方程 二、熵方程 1、闭口系统的熵方程 考虑闭口系统可逆过程及不可逆过程在相同 初、终状态下的的能量变化。 可逆过程 不可逆过程 热力学能是状态 量与过程无关 热量传递 可逆和不可逆做功差异 与熵的变化相关

状态参数和滴方程二、 熵方程1、1闭口系统的滴方程on滴流今o5f-T由热量传递带来的熵变。吸热为正，放热为负，绝热为零-ow熵产令Osg-T由闭口系统了内部任何不可逆因素引起的熵变。不可逆过程为正，可逆过程为零过程不可逆带来的做功能力损失-8-

状态参数熵和熵方程 二、熵方程 1、闭口系统的熵方程 令 熵流 由热量传递带来的熵变。吸热为正，放热为 负，绝热为零。 令 熵产 由闭口系统了内部任何不可逆因素引起的熵 变。不可逆过程为正，可逆过程为零。 过程不可逆带来的做功能力损失